A földi mágnesesség jelentése a Nagy Szovjet Enciklopédiában, BSE. Előadás: A földi mágnesesség és jelentősége A Föld belső szerkezete és összetétele, földi mágnesesség

A miénk föld- az ötödik legnagyobb a Nap körüli pályájukon keringő kilenc bolygó közül, a legközelebbi csillag. A Föld másodpercenként körülbelül 30 km-t tesz meg, és egy éven belül teljes körforgást végez a Nap körül. Ráadásul a Föld csúcsként forog a tengelye körül, és 24 óra alatt teljes körforgást végez. A Föld nem tökéletes gömb. Átmérője az Egyenlítőnél 12 756 km (a földgömböt az északi és a déli féltekére osztó egyezményes vonal), a sarkoknál pedig 12 714 km. A Föld kerülete az Egyenlítőnél 40 075 km.

Hold- A Föld legközelebbi kozmikus szomszédja. Átmérője körülbelül négyszer kisebb, mint a Föld átmérője, és 3475 km. A Holdat alkotó kőzetek kevésbé sűrűek, mint a Földön lévők, így a Hold súlya 8-szor kisebb, mint a Föld.

A Föld a Naptól számított harmadik bolygó, és elsősorban sziklás sziklákból áll.

Bolygónk „kérdőíve”, vagy amit biztosan tudunk a Földről

Ma már határozottan tudjuk arról a bolygóról, amelyen az emberiség él, hogy átlagos sugara 6371 km. Az Egyenlítő síkjában azonban valamivel nagyobb - körülbelül 6378 km, és a távolság a Föld középpontjától a pólusig kisebb, csaknem 6357 km.

A Föld felszíne 510 millió km2, ennek 71%-a óceán, a többi szárazföld. Talán helyesebb lenne bolygónkat Óceánnak nevezni, hiszen sokkal kevesebb szárazföld van a Földön?

A földgömb térfogatát a köbkilométerek száma jelzi, amely tizenkét nullával végződik. A Földet alkotó minden köbméter anyag átlagosan valamivel több mint 5,5 tonnát nyom, tehát ha valamelyik óriásnak sikerülne óriási léptékre helyezni a bolygót, hat és huszonegy nulla tonnát „húzna”!

A bolygó belső összetételét a vas uralja - csaknem 35%; ezután jön az oxigén (kb. 30%), majd a szilícium (15%) és a magnézium (12%). De ez átlagos.

A Föld fennállásának 4,6 milliárd éve alatt a gravitáció a nehezebb kőzeteket mélyebbre vitte a földbe, miközben a könnyebb kőzeteket közelebb hagyta a felszínhez. Ezt a „válogatást” a föld belsejének melege is segítette - a Föld kellős közepén a hőmérséklet 5000 és 6000 ° C között mozgott. Ezért a bolygó teste mind fizikai tulajdonságaiban, mind kémiai összetételében heterogénné vált. A magban a bolygó magja van; köpeny veszi körül, és mindennek a tetején a földkéreg.

A Föld bolygónak megvan a maga mágnesessége - mágneses erők láthatatlan mezője veszi körül, amit nem érezünk, de a vasat vagy más fémeket tartalmazó anyagokra hat. A mágneses mezőt iránytű segítségével észlelheti. Az iránytű egy hosszú, vékony mágnes. A Föld mágnesességével kölcsönhatásban fordul, és északra és délre mutat.

1. Mágneses erővonalak, 2. Föld

A legkifejezettebb az északi és déli mágneses póluson. Ott a mágneses erővonalak függőlegesen irányulnak.

A Föld mágneses terét valószínűleg a külső mag, a felszín alatt mintegy 2900 km-re fekvő vashéj által generált erők vezérlik. Ilyen mélységben a nyomás nagyon magas, a hőmérséklet pedig meghaladja a 4000 °C-ot. Ezen a hőmérsékleten a vas folyékony halmazállapotú. A Föld forgása miatt az olvadt vas patakjai dugóhúzóként pörögnek, mozgásuk elektromosságot generál, ami viszont mágneses mezőt hoz létre, amely körülveszi a földgömböt, és megvéd minket a nagy energiájú részecskéktől, amelyekkel a Nap bombázza a Földet. Egyes részecskék azonban vonzódnak a mágneses pólusokhoz, ami villanásokat okoz az éjszakai égbolton – az aurórán.

A mágneses tér kiterjed a világűrbe, és létrehozza a magnetoszférát. A nagy energiájú naprészecskék, a „napszél” bombázzák a magnetoszférát, és könnycsepp alakot öltenek.

A Föld belsejében áramló hőenergia kolosszális áramlása és a bolygó tengelye körüli forgása arra készteti a félig folyékony kőtömböket, hogy spirálisan mozogjanak. Ezek a spirális áramok elektromos áramokat gerjesztenek, amelyek mágneses teret hoznak létre.

A tizenkilencedik században egy Schuster nevű angliai tudós meg akarta érteni és elmagyarázni, miből áll a Föld mágnesessége. Feltételezte, hogy ezt a tengelye körüli forgás okozta. Oroszországban P. Lebegyev fizikus nagy figyelmet fordított erre a kérdésre. Elmélete szerint a centrifugális erők hatására az atomokban lévő elektronok bolygónk felé tolódnak el. Emiatt a felületnek szükségszerűen negatív töltésűnek kell lennie, és ez a mágnesesség mint olyan kialakulásához vezet.

Ez az elmélet azonban pontatlannak bizonyult. A nagy sebességgel forgó kerékkel végzett kísérletek után nem találtak benne mágnesességet. Gelbert kutató azzal érvelt, hogy bolygónk teljes egészében mágneses természetű kőből áll. Voltak olyan nézetek is, amelyek azt vitatták, hogy a Föld mágnesezetté vált a Napnak köszönhetően. Mindezek az elméletek azonban teljes életképtelenségüket mutatták a vonatkozó vizsgálatok elvégzése után.

A Föld mágneses térelmélete

A kutatók közül sokan azt feltételezték, hogy a bolygónak folyékony magja van, ami mágnesességet okozott, és ez az álláspont még mindig jelen van a tudományban. Blackett kutató a huszadik század közepén azt javasolta, hogy a bolygók mágneses terét valamilyen törvény okozza, amely még mindig ismeretlen a tudomány számára.

Kidolgozott egy elméletet, amely segített tisztázni a mágnesesség természetének számos vonatkozását. A tudósok ekkor tudták pontosan megállapítani, milyen forgási sebességgel és milyen mágneses mezővel rendelkezik bolygónk, a Nap, valamint az E78-as kódú csillag.

A fizikából ismeretes, hogy például a Föld és a Nap mágneses tere ugyanúgy összefügg, mint a szögmomentumaik. A tudósok felvetették, hogy van némi összefüggés az égitestek forgása és mágnesességük között. Abban az időben a kutatók azon a véleményen voltak, hogy a testek forgása a mágnesesség kialakulásához vezet.

Az akkori tudósok kísérletei ellenére erre a kérdésre nem tudtak pontosan megválaszolni, és számos tudományos kísérlet, amely a mágnesesség természetét próbálta megmagyarázni, csak még több kérdést tett fel. A kutatók végül csak a fizika és a csillagászat fejlődése után értették meg jobban ennek a titokzatos jelenségnek a természetét. A kérdések azonban továbbra is maradtak.

Felmerül a kérdés: bolygónk forgása okozza-e a mágneses tér megzavarását, vagy a mágnesesség okozza a bolygó forgását? Talán bolygónk folyamatosan forog a tengelye körül, mert ez egy óriási mágnes, amely erősen töltött részecskék áramlatában helyezkedik el.

A mágnesesség és a bolygó magja

A fizika területén szerzett új ismereteknek köszönhetően sikerült igazolni a nyilvánvaló kapcsolatot a bolygó magja és a mágnesesség között. Tudósok kutatásai kimutatták, hogy például műholdunknak, a Holdnak nincs saját mágneses tere, és az űrhajók méréseinek köszönhetően sikerült pontosan megállapítani, hogy nem rendelkezik ezzel a mezővel. Érdekes adatokat fedeztek fel a tudósok a bolygó áramlatainak tanulmányozása során az Északi-sarkvidéken és az Antarktiszon. Megállapítást nyert, hogy az elektromos áramok aktivitása nagyon magas, ami sokszor nagyobb, mint a normál szélességi fokon mért intenzitásuk. Ez arra utal, hogy az elektronok nagy mennyiségben jutnak be a bolygóra a mágneses póluszónákon keresztül, amelyek a poláris sapkákban helyezkednek el.

Amikor a Nap aktivitása meredeken növekszik, bolygónk elektromos áramai is megnőnek. Jelenleg a tudósok úgy vélik, hogy az elektromos áramokat a bolygón a Föld magjának tömegáramlása és a világűrből érkező elektronok állandó beáramlása okozza. Az új kutatások minden bizonnyal továbbra is tisztázzák a Föld mágnesességének természetét, és továbbra is sok érdekességet fogunk megtudni erről a jelenségről.

Két különböző típusú mágnes létezik. Egyesek úgynevezett állandó mágnesek, amelyek „kemény mágneses” anyagokból készülnek. Mágneses tulajdonságaik nem kapcsolódnak külső források vagy áramok használatához. Egy másik típusba tartoznak az úgynevezett elektromágnesek, amelyek magja „puha mágneses” vasból készült. Az általuk létrehozott mágneses mezők elsősorban annak a ténynek tulajdoníthatók, hogy a magot körülvevő tekercsvezetéken elektromos áram halad át.

Mágneses pólusok és mágneses tér.

A rúdmágnesek mágneses tulajdonságai leginkább a végének közelében figyelhetők meg. Ha egy ilyen mágnest felakasztanak a középső részre úgy, hogy szabadon foroghasson vízszintes síkban, akkor körülbelül az északról délre irányuló iránynak megfelelő pozíciót vesz fel. A rúd északra mutató végét északi pólusnak, a másik végét déli pólusnak nevezzük. Két mágnes ellentétes pólusai vonzzák egymást, és a pólusokhoz hasonlóan taszítják egymást.

Ha egy nem mágnesezett vasrudat közel viszünk a mágnes egyik pólusához, az utóbbi átmenetileg mágnesezetté válik. Ebben az esetben a mágnesezett rúdnak a mágnes pólusához legközelebb eső pólusa név szerint ellentétes lesz, a távolabbi pedig ugyanazt a nevet. A mágnes pólusa és az általa a rúdban indukált ellentétes pólus közötti vonzás magyarázza a mágnes működését. Egyes anyagok (például az acél) maguk is gyenge állandó mágnessé válnak, miután állandó mágnes vagy elektromágnes közelében vannak. Az acélrudat úgy lehet mágnesezni, hogy egy rúd állandó mágnes végét egyszerűen végighúzzuk a végén.

Tehát a mágnes vonz más mágneseket és mágneses anyagokból készült tárgyakat anélkül, hogy érintkezne velük. Ez a távoli cselekvés a mágnes körüli térben található mágneses térrel magyarázható. Ennek a mágneses mezőnek az intenzitásáról és irányáról némi elképzelést kaphatunk, ha vasreszeléket öntünk egy mágnesre helyezett karton- vagy üveglapra. A fűrészpor láncokba rendeződik a mező irányában, és a fűrészporvonalak sűrűsége megfelel a mező intenzitásának. (A mágnes végein a legvastagabbak, ahol a legnagyobb a mágneses tér intenzitása.)

M. Faraday (1791–1867) vezette be a zárt indukciós vezetékek fogalmát a mágneseknél. Az indukciós vonalak a mágnestől az északi póluson nyúlnak be a környező térbe, a déli pólusánál lépnek be a mágnesbe, és a déli pólustól vissza észak felé haladnak a mágnes anyagán belül, zárt hurkot képezve. A mágnesből kilépő indukciós vonalak teljes számát mágneses fluxusnak nevezzük. Mágneses fluxussűrűség vagy mágneses indukció ( BAN BEN), egyenlő azoknak az indukciós vonalaknak a számával, amelyek a normál mentén haladnak át egy egységnyi méretű elemi területen.

A mágneses indukció azt az erőt határozza meg, amellyel a mágneses tér a benne elhelyezkedő áramvezetőre hat. Ha a vezető, amelyen az áram áthalad én, az indukciós vonalakra merőlegesen helyezkedik el, akkor az Ampere-törvény szerint az erő F, amely a vezetőre hat, merőleges mind a mezőre, mind a vezetőre, és arányos a mágneses indukcióval, az áramerősséggel és a vezető hosszával. Így a mágneses indukcióhoz B kifejezést írhatsz

Ahol F- erő newtonban, én- áramerősség amperben, l– hossza méterben. A mágneses indukció mértékegysége a tesla (T).

Galvanométer.

A galvanométer egy érzékeny műszer gyenge áramok mérésére. A galvanométer egy patkó alakú állandó mágnes és a mágnes pólusai közötti résben felfüggesztett kis áramhordozó tekercs (gyenge elektromágnes) kölcsönhatásából származó nyomatékot használja. A forgatónyomaték, és ezzel a tekercs elhajlása arányos az áramerősséggel és a légrés teljes mágneses indukciójával, így a készülék skálája a tekercs kis kitéréseinél szinte lineáris.

Mágnesesítő erő és mágneses térerősség.

Ezután be kell vezetnünk egy másik, az elektromos áram mágneses hatását jellemző mennyiséget. Tegyük fel, hogy az áram egy hosszú tekercs vezetékén halad át, amelynek belsejében mágnesezhető anyag van. A mágnesező erő a tekercsben lévő elektromos áram és fordulatszámának szorzata (ezt az erőt amperben mérjük, mivel a menetek száma dimenzió nélküli mennyiség). Mágneses térerősség N egyenlő a tekercs egységnyi hosszára eső mágnesező erővel. Így az érték N amper per méterben mérve; meghatározza a tekercsen belüli anyag által elért mágnesezettséget.

Vákuumos mágneses indukcióban B arányos a mágneses térerősséggel N:

Ahol m 0 – ún 4 univerzális értékű mágneses állandó p H 10 –7 H/m. Sok anyagban az érték B megközelítőleg arányos N. A ferromágneses anyagokban azonban a közötti arány BÉs N valamivel bonyolultabb (ahogy az alábbiakban lesz szó).

ábrán. Az 1. ábra egy egyszerű elektromágnest mutat be, amelyet terhelés megfogására terveztek. Az energiaforrás egy egyenáramú akkumulátor. Az ábrán láthatóak az elektromágnes erővonalai is, amelyek a szokásos vasreszelék módszerrel érzékelhetők.

A nagyméretű, vasmaggal és nagyon sok amper-fordulatszámú, folyamatos üzemmódban működő elektromágnesek nagy mágneses erővel rendelkeznek. Akár 6 Tesla mágneses indukciót hoznak létre a pólusok közötti résben; ennek az indukciónak csak a mechanikai igénybevétel, a tekercsek melegítése és a mag mágneses telítettsége korlátozza. P. L. Kapitsa (1894–1984) Cambridge-ben és a Szovjetunió Tudományos Akadémia Fizikai Problémái Intézetében számos óriási vízhűtéses (mag nélküli) elektromágnest, valamint impulzusos mágneses mezőket létrehozó berendezéseket tervezett. F. Bitter (1902–1967) a Massachusetts Institute of Technology-ban. Ilyen mágnesekkel akár 50 Tesla indukciót lehetett elérni. A Losalamosi Nemzeti Laboratóriumban fejlesztettek ki egy viszonylag kisméretű elektromágnest, amely akár 6,2 Tesla-erősségű mezőt produkál, 15 kW elektromos energiát fogyaszt, és folyékony hidrogénnel hűtik. Hasonló mezőket kapunk kriogén hőmérsékleten.

A mágneses permeabilitás és szerepe a mágnesességben.

Mágneses permeabilitás m egy anyag mágneses tulajdonságait jellemző mennyiség. A ferromágneses fémek Fe, Ni, Co és ötvözetei nagyon magas maximális permeabilitást mutatnak - 5000-től (Fe) 800 000-ig (supermalloy esetében). Ilyen anyagokban viszonylag kis térerősség mellett H nagy indukciók lépnek fel B, de ezeknek a mennyiségeknek a kapcsolata általában véve nemlineáris a telítés és a hiszterézis jelenségei miatt, amelyeket alább tárgyalunk. A ferromágneses anyagokat erősen vonzzák a mágnesek. Elveszítik mágneses tulajdonságaikat a Curie-pont feletti hőmérsékleten (770°C a Fe, 358°C a Ni, 1120°C a Co), és úgy viselkednek, mint a paramágnesek, amelyeknél az indukció B egészen magas feszültségértékig H arányos vele – pontosan ugyanannyi, mint vákuumban. Számos elem és vegyület paramágneses minden hőmérsékleten. A paramágneses anyagokra jellemző, hogy külső mágneses térben mágneseződnek; ha ezt a mezőt kikapcsoljuk, a paramágneses anyagok visszatérnek nem mágnesezett állapotba. A ferromágnesek mágnesezettsége a külső mező kikapcsolása után is megmarad.

ábrán. A 2. ábra egy tipikus hiszterézis hurkot mutat be mágnesesen kemény (nagy veszteséggel rendelkező) ferromágneses anyaghoz. Egy mágnesesen rendezett anyag mágnesezettségének a mágnesező tér erősségétől való kétértelmű függését jellemzi. A mágneses térerősség növekedésével a kezdeti (nulla) ponttól ( 1 ) mágnesezés a szaggatott vonal mentén történik 1 –2 , és az érték m jelentősen megváltozik, ahogy a minta mágnesezettsége növekszik. Azon a ponton 2 telítettség érhető el, azaz. a feszültség további növekedésével a mágnesezettség már nem növekszik. Ha most fokozatosan csökkentjük az értéket H nullára, majd a görbe B(H) már nem ugyanazon az úton halad, hanem áthalad a ponton 3 , amely mintegy feltárja a „múlt történelem” anyagának „emlékezetét”, innen ered a „hiszterézis” elnevezés. Nyilvánvaló, hogy ebben az esetben némi maradék mágnesezettség megmarad (szegmens 1 –3 ). A mágnesező tér irányának ellenkező irányú megváltoztatása után a görbe BAN BEN (N) átadja a lényeget 4 , és a szegmens ( 1 )–(4 ) a lemágnesezést megakadályozó kényszerítő erőnek felel meg. Az értékek további növekedése (- H) hozza a hiszterézis görbét a harmadik kvadránsba - a szakaszba 4 –5 . Az ezt követő értékcsökkenés (- H) nullára, majd növelve a pozitív értékeket H pontokon keresztül a hiszterézis hurok bezárásához vezet 6 , 7 És 2 .

A kemény mágneses anyagokat széles hiszterézishurok jellemzi, amely a diagram jelentős területét fedi le, és ezért a remanens mágnesezettség (mágneses indukció) és a koercitív erő nagy értékeinek felel meg. A keskeny hiszterézis hurok (3. ábra) a lágymágneses anyagokra jellemző, mint például a lágyacél és a nagy mágneses permeabilitású speciális ötvözetek. Az ilyen ötvözeteket azzal a céllal hozták létre, hogy csökkentsék a hiszterézis okozta energiaveszteséget. A legtöbb ilyen speciális ötvözetek, mint például a ferritek, nagy elektromos ellenállással rendelkeznek, ami nemcsak a mágneses veszteségeket csökkenti, hanem az örvényáramok okozta elektromos veszteségeket is.

A nagy permeabilitású mágneses anyagokat lágyítással állítják elő, amelyet körülbelül 1000 °C hőmérsékleten tartva, majd szobahőmérsékletre történő temperálással (fokozatos hűtéssel) végeznek. Ebben az esetben nagyon fontos az előzetes mechanikai és hőkezelés, valamint a szennyeződések hiánya a mintában. A XX. század eleji transzformátormagokhoz. szilíciumacélokat fejlesztettek ki, az érték m amely a szilíciumtartalom növekedésével nőtt. 1915 és 1920 között a permalloyok (Ni és Fe ötvözetei) jellegzetes keskeny és csaknem téglalap alakú hiszterézishurokkal jelentek meg. Különösen magas mágneses permeabilitási értékek m kis értékeknél H az ötvözetek hipernikus (50% Ni, 50% Fe) és mu-fémben (75% Ni, 18% Fe, 5% Cu, 2% Cr), míg perminvarban (45% Ni, 30% Fe, 25% Co ) értékét m gyakorlatilag állandó a térerősség változásának széles tartományában. A modern mágneses anyagok közül meg kell említeni a szupermalomloyt, amely a legnagyobb mágneses permeabilitású ötvözet (79% Ni-t, 15% Fe-t és 5% Mo-t tartalmaz).

A mágnesesség elméletei.

Először 1825-ben merült fel Ampere-ben az a feltételezés, hogy a mágneses jelenségek végső soron elektromos jelenségekké redukálódnak, amikor kifejtette a zárt belső mikroáramok gondolatát a mágnes minden atomjában. Az ilyen áramok anyagban való jelenlétének kísérleti megerősítése nélkül azonban (az elektront J. Thomson csak 1897-ben fedezte fel, az atom szerkezetének leírását pedig Rutherford és Bohr 1913-ban) ez az elmélet „elhalványult .” 1852-ben W. Weber azt javasolta, hogy a mágneses anyag minden atomja egy apró mágnes vagy mágneses dipólus, így az anyag teljes mágnesezettsége akkor valósul meg, ha az egyes atommágnesek egy bizonyos sorrendben vannak elrendezve (4. ábra). b). Weber úgy vélte, hogy a molekuláris vagy atomi „súrlódás” segít ezeknek az elemi mágneseknek fenntartani a rendet a hőrezgések zavaró hatása ellenére. Elmélete meg tudta magyarázni a testek mágnesezettségét mágnessel való érintkezéskor, valamint lemágnesezésüket ütközés vagy melegítés hatására; végül a mágnesek „reprodukcióját” is elmagyarázták egy mágnesezett tű vagy mágnesrúd darabokra vágásakor. Ez az elmélet azonban nem magyarázta meg sem maguknak az elemi mágneseknek az eredetét, sem a telítési és hiszterézis jelenségeit. Weber elméletét 1890-ben javította J. Ewing, aki az atomi súrlódásról szóló hipotézisét felváltotta az interatomikus korlátozó erők ötletével, amelyek segítenek fenntartani az állandó mágnest alkotó elemi dipólusok rendezettségét.

A probléma egykor Ampere által javasolt megközelítése 1905-ben kapott második életet, amikor P. Langevin úgy magyarázta a paramágneses anyagok viselkedését, hogy minden atomnak belső, kompenzálatlan elektronáramot tulajdonított. Langevin szerint ezek az áramok alkotnak apró mágneseket, amelyek véletlenszerűen irányulnak, ha nincs külső tér, de rendezett orientációt kapnak, amikor alkalmazzák. Ebben az esetben a teljes sorrend megközelítése a mágnesezettség telítettségének felel meg. Ezenkívül Langevin bevezette a mágneses momentum fogalmát, amely egy egyedi atommágnes esetében egyenlő a pólus „mágneses töltésének” és a pólusok közötti távolság szorzatával. Így a paramágneses anyagok gyenge mágnesessége a kompenzálatlan elektronáramok által létrehozott teljes mágneses momentumnak köszönhető.

1907-ben P. Weiss bevezette a „tartomány” fogalmát, amely fontos hozzájárulássá vált a mágnesesség modern elméletéhez. Weiss a tartományokat atomok kis „kolóniáinak” képzelte el, amelyeken belül az összes atom mágneses momentumai valamilyen okból ugyanazt az orientációt kénytelenek fenntartani, így minden tartomány telítettségig mágnesezett. Egy különálló tartomány lineáris méretei 0,01 mm nagyságrendűek, és ennek megfelelően 10-6 mm 3 nagyságrendűek lehetnek. A doméneket úgynevezett Bloch-falak választják el egymástól, amelyek vastagsága nem haladja meg az 1000 atomméretet. A „fal” és a két ellentétes orientációjú tartomány sematikusan látható az 1. ábrán. 5. Az ilyen falak „átmeneti rétegeket” képviselnek, amelyekben a tartománymágnesezés iránya megváltozik.

A kezdeti mágnesezési görbén általános esetben három szakasz különíthető el (6. ábra). A kezdeti szakaszban a fal külső tér hatására áthalad az anyag vastagságán, amíg a kristályrács hibájával nem találkozik, ami megállítja azt. A térerő növelésével a falat tovább kényszerítheti, a szaggatott vonalak közötti középső szakaszon keresztül. Ha ezután a térerőt ismét nullára csökkentjük, akkor a falak már nem térnek vissza eredeti helyzetükbe, így a minta részben mágnesezett marad. Ez magyarázza a mágnes hiszterézisét. A görbe utolsó szakaszán a folyamat a minta mágnesezettségének telítődésével zárul a mágnesezettség utolsó rendezetlen tartományokon belüli rendeződése miatt. Ez a folyamat szinte teljesen visszafordítható. Mágneses keménységet azok az anyagok mutatnak, amelyek atomrácsában sok olyan hiba van, amely akadályozza a tartományok közötti falak mozgását. Ez mechanikai és hőkezeléssel érhető el, például a porított anyag préselésével és ezt követő szinterelésével. Az alnico ötvözetekben és analógjaikban ugyanazt az eredményt érik el a fémek összetett szerkezetbe olvasztásával.

A paramágneses és ferromágneses anyagok mellett léteznek úgynevezett antiferromágneses és ferromágneses tulajdonságokkal rendelkező anyagok. Az e típusú mágnesesség közötti különbséget az ábra magyarázza. 7. A domének fogalma alapján a paramágnesességet olyan jelenségnek tekinthetjük, amelyet a mágneses dipólusok kis csoportjainak anyagában való jelenléte okoz, amelyekben az egyes dipólusok nagyon gyengén lépnek kölcsönhatásba egymással (vagy egyáltalán nem lépnek kölcsönhatásba) és ezért , külső mező hiányában csak véletlenszerű tájolást vegyen (7. ábra, A). A ferromágneses anyagokban az egyes tartományokon belül erős kölcsönhatás lép fel az egyes dipólusok között, ami rendezett párhuzamos igazodáshoz vezet (7. b). Ezzel szemben az antiferromágneses anyagokban az egyes dipólusok közötti kölcsönhatás antiparallel rendezett elrendezéshez vezet, így az egyes tartományok teljes mágneses momentuma nulla (7. ábra, V). Végül a ferrimágneses anyagokban (például ferritekben) párhuzamos és antiparallel rendeződés is létezik (7. ábra, G), ami gyenge mágnesességet eredményez.

Két meggyőző kísérleti megerősítés létezik a tartományok létezésére. Ezek közül az első az úgynevezett Barkhausen-effektus, a második a púderfigurák módszere. 1919-ben G. Barkhausen megállapította, hogy ha egy ferromágneses anyagmintára külső mezőt alkalmaznak, annak mágnesezettsége kis, különálló részekben változik. A tartományelmélet szempontjából ez nem más, mint a tartományközi fal hirtelen előretörése, amely során olyan egyedi hibákkal találkozunk, amelyek késleltetik azt. Ezt a hatást általában egy tekercs segítségével érzékelik, amelybe ferromágneses rudat vagy huzalt helyeznek. Ha felváltva visz egy erős mágnest a minta felé és onnan távol, a minta mágnesezve és újramágnesezve lesz. A minta mágnesezettségének hirtelen változásai megváltoztatják a tekercsen átmenő mágneses fluxust, és abban indukciós áram gerjesztődik. A tekercsben generált feszültséget felerősítik, és egy pár akusztikus fejhallgató bemenetére táplálják. A fejhallgatón keresztül hallható kattanások a mágnesezés hirtelen megváltozását jelzik.

A mágnes doménszerkezetének porfigurás módszerrel történő azonosításához egy csepp ferromágneses por (általában Fe 3 O 4) kolloid szuszpenzióját kell felvinni egy mágnesezett anyag jól polírozott felületére. A porrészecskék főleg a mágneses tér maximális inhomogenitásának helyén - a domének határain - ülepednek. Ez a szerkezet mikroszkóp alatt vizsgálható. Javasoltak egy olyan módszert is, amely polarizált fénynek egy átlátszó ferromágneses anyagon való áthaladásán alapul.

Weiss eredeti mágneses elmélete főbb jellemzőiben a mai napig megőrizte jelentőségét, azonban frissített értelmezést kapott, amely a kompenzálatlan elektronspinnek, mint az atommágnesességet meghatározó tényezőnek az elképzelésén alapul. Az elektron saját impulzusának létezésére vonatkozó hipotézist 1926-ban S. Goudsmit és J. Uhlenbeck terjesztette elő, és jelenleg az elektronokat mint spinhordozókat tekintik „elemi mágneseknek”.

Ennek a fogalomnak a magyarázatához vegyünk (8. ábra) egy szabad vasatomot, amely egy tipikus ferromágneses anyag. A két kagylója ( KÉs L), az atommaghoz legközelebbi elektronok vannak tele, amelyek közül az első kettő, a második nyolc elektront tartalmaz. BAN BEN K-shell, az egyik elektron spinje pozitív, a másik negatív. BAN BEN L-shell (pontosabban annak két alhéjában) a nyolc elektronból négy pozitív, a másik négy negatív spinű. Mindkét esetben az elektron spinjei egy héjon belül teljesen kompenzálódnak, így a teljes mágneses momentum nulla. BAN BEN M-shellnél más a helyzet, hiszen a harmadik részhéjban elhelyezkedő hat elektronból öt elektronnak van spinje az egyik irányba, és csak a hatodiknak a másikba. Ennek eredményeként négy kompenzálatlan spin marad, ami meghatározza a vasatom mágneses tulajdonságait. (Külsőben N-héjban csak két vegyértékelektronja van, amelyek nem járulnak hozzá a vasatom mágnesességéhez.) Hasonló módon magyarázzák más ferromágnesek, például a nikkel és a kobalt mágnesességét. Mivel egy vasmintában a szomszédos atomok erős kölcsönhatásba lépnek egymással, és elektronjaik részben kollektivizáltak, ezt a magyarázatot csak a valós helyzet vizuális, de nagyon leegyszerűsített diagramjának kell tekinteni.

Az atommágnesesség elektronspin figyelembevételén alapuló elméletét két érdekes giromágneses kísérlet támasztja alá, amelyek közül az egyiket A. Einstein és W. de Haas, a másikat S. Barnett végezte. Ezen kísérletek közül az elsőben egy ferromágneses anyagból készült hengert függesztettek fel, amint az az ábrán látható. 9. Ha áram folyik át a tekercshuzalon, a henger a tengelye körül forog. Amikor az áram iránya (és ezáltal a mágneses tér) megváltozik, az ellenkező irányba fordul. A henger forgása mindkét esetben az elektron spinek rendezettségéből adódik. Barnett kísérletében éppen ellenkezőleg, egy felfüggesztett henger, amelyet élesen forgási állapotba hoztak, mágneses tér hiányában mágnesessé válik. Ezt a hatást az magyarázza, hogy amikor a mágnes forog, giroszkópos nyomaték jön létre, amely a spinmomentumokat a saját forgástengelye irányába igyekszik elforgatni.

A szomszédos atommágneseket rendező és a hőmozgás zavaró hatását ellensúlyozó rövid hatótávolságú erők természetének és eredetének teljesebb magyarázatához a kvantummechanikához kell fordulni. Ezen erők természetének kvantummechanikai magyarázatát 1928-ban javasolta W. Heisenberg, aki a szomszédos atomok közötti cserekölcsönhatások létezését feltételezte. Később G. Bethe és J. Slater kimutatta, hogy a csereerők az atomok közötti távolság csökkenésével jelentősen nőnek, de egy bizonyos minimális interatomikus távolság elérésekor nullára csökkennek.

AZ ANYAG MÁGNESES TULAJDONSÁGAI

Az anyag mágneses tulajdonságainak egyik első kiterjedt és szisztematikus vizsgálatát P. Curie végezte. Megállapította, hogy mágneses tulajdonságaik szerint minden anyag három osztályba sorolható. Az első kategóriába azok az anyagok tartoznak, amelyek kifejezetten a vas tulajdonságaihoz hasonló mágneses tulajdonságokkal rendelkeznek. Az ilyen anyagokat ferromágnesesnek nevezik; mágneses tere jelentős távolságokból észrevehető ( cm. magasabb). A második osztályba tartoznak az úgynevezett paramágneses anyagok; Mágneses tulajdonságaik általában hasonlóak a ferromágneses anyagokéhoz, de sokkal gyengébbek. Például egy erős elektromágnes pólusaihoz ható vonzóerő kiszakíthat egy vaskalapácsot a kezéből, és ahhoz, hogy észlelje egy paramágneses anyag ugyanahhoz a mágneshez való vonzódását, általában nagyon érzékeny analitikai mérlegekre van szükség. Az utolsó, harmadik osztályba tartoznak az úgynevezett diamágneses anyagok. Elektromágnes taszítja, i.e. a diamágneses anyagokra ható erő a ferromágneses és paramágneses anyagokra ható erővel ellentétes irányban irányul.

Mágneses tulajdonságok mérése.

A mágneses tulajdonságok vizsgálatánál kétféle mérés a legfontosabb. Ezek közül az első a mágnes közelében lévő mintára ható erő mérése; Így határozható meg a minta mágnesezettsége. A második az anyag mágnesezésével kapcsolatos „rezonáns” frekvenciák mérését tartalmazza. Az atomok apró "giroszkópok" és egy mágneses térben precesszenek (mint egy szabályos csúcs a gravitáció által létrehozott nyomaték hatására) mérhető frekvencián. Ezen túlmenően, a mágneses indukciós vonalakra merőlegesen mozgó, szabad töltésű részecskékre erő hat, akárcsak a vezetőben lévő elektronáram. A részecske körpályán mozog, amelynek sugarát a

R = mv/eB,

Ahol m- részecske tömeg, v- sebessége, e a töltése, és B– mágneses tér indukció. Az ilyen körkörös mozgás frekvenciája az

Ahol f hertzben mérve, e- medálokban, m- kilogrammban, B- a Teslában. Ez a frekvencia jellemzi a töltött részecskék mozgását egy mágneses térben elhelyezkedő anyagban. Mindkét típusú mozgás (precessziós és körpályás mozgás) gerjeszthető váltakozó mezőkkel, amelyek rezonanciafrekvenciája megegyezik az adott anyagra jellemző „természetes” frekvenciákkal. Az első esetben a rezonanciát mágnesesnek, a másodikban ciklotronnak nevezik (a ciklotronban lévő szubatomi részecske ciklikus mozgásával való hasonlósága miatt).

Ha az atomok mágneses tulajdonságairól beszélünk, különös figyelmet kell fordítani a szögimpulzusukra. A mágneses tér a forgó atomi dipólusra hat, hajlamos azt forgatni és a mezővel párhuzamosan elhelyezni. Ehelyett az atom a tér iránya körül (10. ábra) kezd precesszálni, a dipólusmomentumtól és az alkalmazott tér erősségétől függő frekvenciával.

Az atomi precesszió közvetlenül nem figyelhető meg, mivel a mintában lévő összes atom más fázisban precessál. Ha az állandó rendeződési térre merőlegesen kis váltakozó teret alkalmazunk, akkor a precesszáló atomok között egy bizonyos fáziskapcsolat jön létre, és összmágneses momentumaik az egyes mágneses momentumok precessziós frekvenciájával megegyező frekvenciával precesszálni kezd. A precesszió szögsebessége fontos. Ez az érték általában 10 10 Hz/T nagyságrendű az elektronokhoz kapcsolódó mágnesezésnél, és 10 7 Hz/T nagyságrendű az atommagok pozitív töltéseihez kapcsolódó mágnesezésnél.

A mágneses magrezonancia (NMR) megfigyelésére szolgáló elrendezés sematikus diagramja az 1. ábrán látható. 11. A vizsgált anyagot a pólusok közötti egyenletes állandó mezőbe vezetjük. Ha ezután egy rádiófrekvenciás mezőt gerjesztünk a kémcsövet körülvevő kis tekercs segítségével, rezonancia érhető el egy meghatározott frekvencián, amely megegyezik a mintában lévő összes nukleáris „giroszkóp” precessziós frekvenciájával. A mérések hasonlóak a rádióvevő egy adott állomás frekvenciájára történő hangolásához.

A mágneses rezonancia módszerei nemcsak az egyes atomok és atommagok mágneses tulajdonságainak, hanem környezetük tulajdonságainak vizsgálatát is lehetővé teszik. Az a tény, hogy a szilárd anyagokban és a molekulákban lévő mágneses mezők inhomogének, mivel az atomtöltések torzítják őket, és a kísérleti rezonanciagörbe részleteit a precesszáló mag elhelyezkedésének tartományában lévő lokális mező határozza meg. Ez lehetővé teszi egy adott minta szerkezeti jellemzőinek vizsgálatát rezonancia módszerekkel.

Mágneses tulajdonságok számítása.

A Föld mezőjének mágneses indukciója 0,5 x 10 –4 Tesla, míg egy erős elektromágnes pólusai közötti tér körülbelül 2 Tesla vagy több.

Az áramok bármely konfigurációja által létrehozott mágneses mező kiszámítható a Biot-Savart-Laplace képlet segítségével az áramelem által létrehozott mező mágneses indukciójára. A különböző alakú áramkörök és hengeres tekercsek által létrehozott mező kiszámítása sok esetben nagyon bonyolult. Az alábbiakban számos egyszerű eset képlete található. A mező mágneses indukciója (teslában), amelyet egy hosszú, egyenes áramot szállító vezeték hoz létre én

A mágnesezett vasrúd tere hasonló a hosszú mágnesszelep külső mezejéhez, a hosszegységenkénti amper-fordulatok száma megfelel a mágnesezett rúd felületén lévő atomok áramának, mivel a rúd belsejében lévő áramok kioltják. egymást (12. ábra). Amper néven egy ilyen felületi áramot Ampernek neveznek. Mágneses térerősség H a, amelyet az Amperáram hoz létre, egyenlő a rúd térfogategységére eső mágneses momentumával M.

Ha egy vasrudat helyeznek a mágnesszelepbe, akkor azon túl, hogy a mágneses áram mágneses mezőt hoz létre H, az atomi dipólusok rendeződése a mágnesezett rúd anyagában mágnesezettséget hoz létre M. Ebben az esetben a teljes mágneses fluxust a valós és az Amperáram összege határozza meg, így B = m 0(H + H a), vagy B = m 0(H+M). Hozzáállás M/H hívott mágneses szuszceptibilitás, és görög betűvel jelöljük c; c– dimenzió nélküli mennyiség, amely egy anyag mágneses térben való mágnesezhetőségét jellemzi.

Nagyságrend B/H, amely egy anyag mágneses tulajdonságait jellemzi, mágneses permeabilitásnak nevezzük, és jelölése m a, és m a = m 0m, Ahol m a- abszolút, és m- relatív permeabilitás,

A ferromágneses anyagokban a mennyiség c nagyon nagy értékei lehetnek – akár 10 4 е 10 6 . Nagyságrend c A paramágneses anyagokban valamivel több, mint nulla, a diamágneses anyagokban pedig valamivel kevesebb. Csak vákuumban és nagyon gyenge nagyságrendben cÉs mállandóak és függetlenek a külső mezőtől. Indukciós függőség B tól től Háltalában nemlineáris, és grafikonjait, az ún. A mágnesezési görbék különböző anyagokra és akár különböző hőmérsékleteken is jelentősen eltérhetnek (ilyen görbék példái a 2. és 3. ábrán láthatók).

Az anyag mágneses tulajdonságai nagyon összetettek, mély megértésük az atomok szerkezetének, molekulákban való kölcsönhatásainak, gázokban való ütközéseiknek, valamint szilárd és folyékony halmazállapotú anyagokban való kölcsönös hatásának alapos elemzését igényli; A folyadékok mágneses tulajdonságait még mindig a legkevésbé tanulmányozzák.

FÖLDI MÁGNESIZMUS, a geofizikai tanszék, amely a Föld mágneses terét tanulmányozza. Legyen egy adott pont mágneses térerőssége az F vektorral (1. ábra). Ezt a vektort tartalmazó függőleges síkot mágneses meridiánsíknak nevezzük. A földrajzi és mágneses meridián síkjai közötti D szöget deklinációnak nevezzük. Vannak keleti és nyugati deklinációk. A keleti deklinációt pluszjellel, a nyugati deklinációt mínuszjellel szokás jelölni. Az F vektor által a horizont síkjával alkotott I szöget inklinációnak nevezzük. Az F vektor vízszintes síkra vetített H vetületét vízszintes komponensnek, a függőleges egyenesre eső Z vetületét függőleges komponensnek nevezzük.

A földi mágnesesség elemeinek mérésére szolgáló fő műszerek jelenleg a mágneses teodolit és a különböző inklinátorrendszerek. A mágneses teodolit célja a mágneses tér és a deklináció vízszintes komponensének mérése. A föld mágneses mezejének hatására vízszintesen elhelyezkedő, függőleges tengely körül forogni képes mágnes van felszerelve úgy, hogy a tengelye a mágneses meridián síkjában van. Ha kivesszük ebből az egyensúlyi helyzetből, majd magára hagyjuk, akkor a következő képlettel meghatározott T periódussal oszcillálni kezd a mágneses meridián síkja körül:

ahol K az oszcilláló rendszer (mágnes és keret) tehetetlenségi nyomatéka, M pedig a mágnes mágneses nyomatéka. Speciális megfigyelésekből meghatározva K értékét, meg lehet találni az MN szorzat értékét a T megfigyelt időszakból. Ezután egy mágnest helyezünk el, amelynek rezgési periódusát egy másik, egy függőleges tengely körül forogni is képes segédmágnestől bizonyos távolságra meghatározzuk, és az első mágnest úgy irányítjuk, hogy a második mágnes középpontja legyen. az első mágneses tengelyének folytatásán van. Ebben az esetben a H mellett a segédmágnesre is hatással lesz az M mágneses tér, ami esetleg. képlettel találjuk meg:

ahol B a két mágnes középpontja közötti távolság, a, b,... néhány állandó. A mágnes elhagyja a mágneses meridián síkját, és e két erő eredőjének irányába kerül. A berendezés részeinek egymáshoz viszonyított elrendezésének megváltoztatása nélkül keresse meg a terelőmágnesnek azt a helyzetét, ahol a megnevezett eredő merőleges lesz rá (2. ábra). A v elhajlási szög mérésével ebben az esetben a sin v = f/H összefüggésből meg lehet találni az arány értékét. A kapott MH és H/M értékekből meghatározzuk a H vízszintes komponenst. A földi mágnesesség elméletében gyakori a γ szimbólummal jelölt egység, amely 0,00001 gauss. A mágneses teodolit deklinátorként és deklinációmérő eszközként használható. A célzósíkot egy menetre felfüggesztett mágnes mágneses tengelyének irányához igazítva egybeesik a mágneses meridián síkjával. Ahhoz, hogy leolvassuk a kört, amely megfelel az irányzó eszköz földrajzi északi irányának, elegendő olyan objektumra mutatni, amelynek a valódi irányszöge ismert. A földrajzi és mágneses meridiánok leolvasásának különbsége adja a deklinációs értéket.

Inklinátor - eszköz az I mérésére. A modern magnetometriának kétféle eszköze van a dőlés mérésére - mutató és indukciós inklinátorok. Az első eszköz egy vízszintes tengely körül forgó mágnestűvel rendelkezik, amely egy függőleges végtag közepén van elhelyezve. A nyíl mozgási síkja a mágneses meridián síkjához igazodik; ebben az esetben ideális körülmények között a nyíl mágneses tengelye egyensúlyi helyzetben egybeesik az adott pont mágneses feszültségének irányával, és a nyíl mágneses tengelye iránya és a vízszintes vonal közötti szög adja meg az I értéket. Az indukciós dőlésszög kialakítása a ( föld induktor) a mágneses térben mozgó vezetőben az indukció jelensége alapszik. A készülék lényeges tulajdonsága a tekercs, amely az egyik átmérője körül forog. Amikor egy ilyen tekercs forog a föld mágneses mezejében, csak akkor nem jelenik meg benne EMF, ha a forgástengelye egybeesik a mező irányával. A tengelynek ezt a helyzetét, amelyet az áram hiánya jelez a galvanométerben, amelyhez a tekercs zárva van, függőleges körön mérik. A tekercs forgástengelye iránya és a horizont közötti szög lesz a dőlésszög.

Jelenleg a fent említett eszközök a legelterjedtebbek. Külön említést érdemel az Ogloblinsky mágneses teodolit, amely a H/M értékét a mágneses tér általi H-kompenzáció módszerével határozza meg, amelyre az oszcillációs periódus kerül meghatározásra.

Az utóbbi időben az ún A H mérésének elektromos módszerei, amelyeknél az elhajlást nem egy eltérítő mágnes, hanem a tekercsek mágneses tere hozza létre. A mágneses mérések által megkívánt pontosság (a teljes feszültség 0,2-0,02%-a) elérése érdekében az üzemi áramot összehasonlítják a normál elemek áramával (kompenzáció potenciométeres módszerrel).

A földfelszín különböző pontjain végzett mérések azt mutatják, hogy a mágneses tér pontról pontra változik. Ezekben a változásokban néhány mintázat figyelhető meg, amelyek természetét leginkább az ún. mágneskártyák (3. és 4. ábra).

Ha topográfiai alapon vonalakat rajzol, amelyek a földi mágnesesség bármely elemének azonos értékű pontjait kötik össze, akkor egy ilyen térkép világos képet ad ennek az elemnek a talajon való eloszlásáról. A földi mágnesesség különböző elemeinek megfelelően léteznek olyan térképek, amelyek különböző izovonalrendszereket tartalmaznak. Ezeknek az izolinoknak speciális neveik vannak, attól függően, hogy milyen elemet képviselnek. Így az egyenlő elhajlású pontokat összekötő egyeneseket izogonoknak (a nulla deklinációk vonalát agonikus egyenesnek), az egyenlő hajlású vonalakat izoklineknek, az egyenlő feszültségű vonalakat izodinoknak nevezzük. Létezik a vízszintes, függőleges komponensek izodinamikája stb. Ha ilyen térképeket készít a földgömb teljes felületére, a következő jellemzőket fogja észrevenni rajtuk. Az egyenlítői régiókban a vízszintes erő legmagasabb értékei figyelhetők meg (0,39 gaussig); a pólusok felé a vízszintes komponens csökken. A függőleges komponens esetében a változások ellentétes természete következik be. A függőleges komponens nulla értékeinek vonalát hívják mágneses egyenlítő. A nulla vízszintes erőértékkel rendelkező pontokat hívják mágneses pólusok föld. Nem esnek egybe a földrajzi koordinátákkal, és a következő koordinátákkal rendelkeznek: északi mágneses pólus - 70,5° É. w. és 96,0° ny. d. (1922), déli mágneses pólus - 71,2° dél. w. és 151,0° K. d. (1912). Az összes izogon a Föld mágneses pólusain metszi egymást.

A Föld mágneses terének részletes tanulmányozása feltárja, hogy az izolátumok közel sem olyan simaak, mint azt az összkép sugallja. Minden ilyen görbén vannak görbületek, amelyek megzavarják a görbületet. Egyes területeken ezek a görbületek olyan nagy értékeket érnek el, hogy ezt a területet mágnesesen el kell különíteni az összképtől. Az ilyen területeket rendellenesnek nevezik, és bennük a mágneses elemek értékei figyelhetők meg, amelyek többszörösek a normál mezőnél. Tanulmány mágneses anomáliák tisztázták szoros kapcsolatukat a földkéreg felső részeinek földtani felépítésével, Ch. arr. a bennük lévő mágneses ásványianyag-tartalommal kapcsolatban, és a magnetometria egy speciális ágát hozta létre, amely jelentőségteljesen alkalmazta a magnetometriát és a méréseket a bányakutatásban. Ilyen rendhagyó területek, amelyek már nagy ipari jelentőséggel bírnak, az Urálban, a Kurszki körzetben, Krivoy Rogban, Svédországban, Finnországban és más helyeken találhatók. Az ilyen területek mágneses terének vizsgálatára speciális berendezéseket fejlesztettek ki (Tyberg-Thalen magnetométer, helyi kalvariométerek stb.), amelyek lehetővé teszik a szükséges mérési eredmények gyors megszerzését. A Föld mágneses mezejének vizsgálata bármely ponton feltárja a mező változásainak tényét az idő múlásával. A földi mágnesesség elemeinek ezen időbeli változásainak részletes tanulmányozása elvezetett azok kapcsolatának megállapításához a Föld egészének életével. A változatok tükrözik a Föld forgását a tengelye körül, a Föld mozgását a Naphoz viszonyítva, és egy sor kozmikus jelenséget. Az eltérések vizsgálatát speciális mágneses obszervatóriumok végzik, amelyek a föld mágneses mező elemeinek mérésére szolgáló precíziós műszerek mellett speciális berendezésekkel vannak felszerelve a mágneses elemek átmeneti változásainak folyamatos rögzítésére. Az ilyen eszközöket variométernek vagy magnetográfnak nevezik, és általában D, H és Z változásainak rögzítésére szolgálnak. A deklináció változásait rögzítő eszköz (D variométer vagy unifilar) mágnessel van felszerelve, amelyen egy tükör szabadon lóg. egy vékony szál. A deklináció változásai, amelyek a mágneses meridián síkjának elfordulásából állnak, az így felfüggesztett mágnes elfordulását okozzák. Egy speciális megvilágítóból kidobott, mágneses tükörről visszaverődő sugár mozgó fényfoltot hoz létre, amely fényérzékeny papíron görbület formájában nyomot hagy, forgó dobra hengerelve vagy függőlegesen leeresztve. Az álló tükörről visszaverődő nyalábbal húzott vonal és az időbélyegek lehetővé teszik, hogy a kapott magnetogram segítségével megtaláljuk a D változását bármely időpillanatban. Ha megcsavarja a szálat, forgatva a rögzítés felső pontját, a mágnes kijön a mágneses meridián síkjából; megfelelően meghúzva az eredetire merőleges helyzetbe tudja állítani. Az új egyensúlyi helyzetben a mágnesre egyrészt N, másrészt a csavarás nyomatéka hat. A vízszintes komponens bármilyen változása megváltoztatja a mágnes egyensúlyi helyzetét, és egy ilyen eszköz a vízszintes komponens eltéréseit észleli (H variométer, vagy bifiláris, ha a mágnes két párhuzamos menetre van felfüggesztve). Ezeket a változásokat ugyanúgy rögzítjük, mint a deklináció változásait. Végül a harmadik eszköz, amely a függőleges komponens változásainak rögzítésére szolgál (Lloyd mérleg, variométer Z), rendelkezik egy mágnessel, amely egyensúlyi sugárhoz hasonlóan oszcillál a vízszintes tengely körül. A súlypont megfelelő mozgatásával egy mozgatható súly segítségével ennek az eszköznek a mágnese a vízszinteshez közeli helyzetbe kerül, és általában úgy van felszerelve, hogy a mágnes mozgássíkja merőleges legyen a mágneses meridián síkjára. Ebben az esetben a mágnes egyensúlyi helyzetét a Z hatása és a rendszer súlya határozza meg. Az első érték változása a mágnes némi dőlését okozza, arányos a függőleges komponens változásával. Ezeket a dőlésváltozásokat az előzőhöz hasonlóan fényképesen rögzítjük, és adnak anyagot a vertikális komponens változásaira vonatkozó ítéletekhez.

Ha a magnetográfok (magnetogramok) által rögzített görbéket elemzésnek vetjük alá, számos olyan jellemzőt találhatunk rajtuk, amelyek közül elsőként a világosan kifejezett napi ingadozás fog felfigyelni. A napi ciklus maximumainak és minimumainak helyzete, valamint ezek értékei kis határok között változnak napról napra, ezért a napi ciklus jellemzésére bizonyos időintervallumra néhány átlaggörbét állítanak össze. ábrán. Az 5. ábra a szlucki obszervatórium D, H és Z változási görbéit mutatja 1927 szeptemberére, amelyen jól látható az elemek napi változása.

A variációk ábrázolásának legvizuálisabb módja az ún. vektor diagram, amely az F vektor végének időbeli elmozdulását ábrázolja. ábra mutatja a vektordiagram két vetületét az yz és xy síkon. 6. Ebből az ábrából. Látható, hogyan tükröződik az évszak a napi ciklus jellegében: a téli hónapokban a mágneses elemek ingadozása sokkal kisebb, mint a nyári hónapokban.

A napi ciklusból adódó eltérések mellett néha éles változások is észlelhetők a magnetogramokon, amelyek gyakran nagyon nagy értékeket is elérnek. A mágneses elemek ilyen hirtelen változásai számos egyéb jelenséggel járnak együtt, mint például: sarki fények az északi sarkvidékeken, indukált áramok megjelenése a távíró- és telefonvonalakban stb., és ún. mágneses viharok. Alapvető különbség van a normál lefolyás és a viharok okozta eltérések között. Míg a helyi idő szerint minden megfigyelési pontnál normális változások következnek be, addig a viharok okozta változások egyidejűleg az egész földgömbön. Ez a körülmény mindkét típus variációinak eltérő jellegére utal.

Az a vágy, hogy megmagyarázza a földfelszínen megfigyelt földi mágnesesség elemeinek eloszlását, Gausst a geomágnesesség matematikai elméletének megalkotásához vezette. A földi mágnesesség elemeinek vizsgálata az első geomágneses mérések óta felfedezte az ún. az elemek világi lefolyása, és Gauss elméletének továbbfejlesztése többek között ezen világi eltérések figyelembevételét is magában foglalta. Peterson, Neumayer és más kutatók munkájának eredményeként ma már létezik egy képlet a potenciálra, amely figyelembe veszi ezt a világi irányvonalat.

A geomágneses elemek napi és éves ciklusának magyarázatára javasolt hipotézisek között meg kell jegyeznünk a Balfour-Stewart által javasolt és Schuster által kidolgozott hipotézist. E kutatók szerint a légkör nagy elektromos vezetőképességű rétegeiben a napsugarak termikus hatására gáztömegek mozgása történik. A Föld mágneses tere elektromos áramokat indukál ezekben a mozgó vezető tömegekben, amelyek mágneses tere napi ingadozások formájában nyilvánul meg. Ez az elmélet jól magyarázza a téli hónapok változási amplitúdójának csökkenését, és tisztázza a helyi idő uralkodó szerepét. Ami a mágneses viharokat illeti, a legújabb kutatások kimutatták, hogy szoros kapcsolatuk van a Nap tevékenységével. Ennek az összefüggésnek a tisztázása az alábbi, jelenleg általánosan elfogadott mágneses zavarelmélethez vezetett. A legintenzívebb tevékenységének pillanataiban a Nap elektromosan töltött részecskék (például elektronok) áramlását bocsátja ki. Az ilyen áramlás a légkör felső rétegeibe belépve ionizálja azt, és megteremti annak lehetőségét, hogy intenzív elektromos áramok folyjanak, amelyek mágneses tere az a perturbáció, amelyet mágneses viharoknak nevezünk. A mágneses viharok természetének ez a magyarázata jól egyezik a Stermer által kidolgozott aurora-elmélet eredményeivel.

FÖLDI MÁGNESIZMUS

mágnesesség, geomágnesesség, a Föld és a Föld-közeli tér mágneses tere; a geofizika olyan ága, amely a geomágneses tér térbeli eloszlását és időbeli változásait, valamint a Földön és a felső légkörben zajló geofizikai folyamatokat vizsgálja.

A tér minden pontján a geomágneses teret egy T feszültségvektor jellemzi, amelynek nagyságát és irányát 3 X, Y, Z (északi, keleti és függőleges) komponens határozza meg egy téglalap alakú koordinátarendszerben (1. ábra). ) vagy a geomágneses tér 3 eleme: a H feszültség vízszintes összetevője, a D mágneses deklináció (a H és a földrajzi meridián síkja közötti szög) és az I mágneses inklináció (a T és a horizont síkja közötti szög).

A Föld mágnesességét a Föld belsejében elhelyezkedő, csak lassú szekuláris változásokat (variációkat) tapasztaló állandó források, valamint a Föld magnetoszférájában és ionoszférájában elhelyezkedő külső (változó) források működése okozza. Ennek megfelelően különbséget teszünk a fő (fő, ~99%) és a változó (~1%) geomágneses mezők között.

Fő (állandó) geomágneses tér. A fő geomágneses mező térbeli eloszlásának tanulmányozásához a különböző helyeken mért H, D, I értékeket térképeken (mágneses térképeken) ábrázolják, és az elemek azonos értékű pontjait vonalak kötik össze. Az ilyen vonalakat izodinamikának, izogonnak és izoklinnek nevezzük. Az I 0 egyenes (izoklin), azaz a mágneses egyenlítő nem esik egybe a földrajzi egyenlítővel. A szélesség növekedésével az I értéke 90|-re nő a mágneses pólusokon. A teljes T feszültség (2. ábra) az egyenlítőtől a pólusig 33,4-ről 55,7 a/m-re (0,42-ről 0,70 oe-re) nő. Az északi mágneses pólus koordinátái 1970-ben: hosszúság 101,5| h. d., szélesség 75,7| Val vel. SH.; déli mágneses pólus: hosszúság 140,3| V. d., szélesség 65,5| Yu. w. Első közelítéssel a geomágneses tér eloszlásának összetett képe ábrázolható egy dipólus (excentrikus, a Föld középpontjától kb. 436 km-rel eltolódva) vagy egy homogén mágnesezett golyó mezőjével, amelynek mágneses momentuma 11,5 |-os szögben irányul a Föld forgástengelyéhez. A geomágneses pólusok (egyenletesen mágnesezett golyó pólusai) és a mágneses pólusok a geomágneses koordináták (geomágneses szélesség, geomágneses meridián, geomágneses egyenlítő) és a mágneses koordináták (mágneses szélesség, mágneses meridián) rendszerét határozzák meg. A geomágneses tér tényleges eloszlásának a dipólustól (normál) való eltéréseit mágneses anomáliáknak nevezzük. A megszállt terület intenzitásától és méretétől függően megkülönböztetünk mély eredetű globális anomáliákat, például kelet-szibériai, brazil stb., valamint regionális és lokális anomáliákat. Ez utóbbit például a ferromágneses ásványok földkéregben való egyenetlen eloszlása ​​okozhatja. A globális anomáliák hatása ~ 0,5 R3 magasságig érezhető a Föld felszíne felett (R3 a Föld sugara). A fő geomágneses tér dipólus karakterű ~3 R3 magasságig.

Évszázados eltéréseket tapasztal, amelyek nem egyformák az egész világon. A legintenzívebb világi variációjú helyeken az eltérések elérik az évi 150g-ot (1g10-5e). Emellett a mágneses anomáliák szisztematikusan, mintegy évi 0,2|/év sebességgel sodródnak nyugat felé, és a Föld mágneses momentumának nagysága és iránya évi ~20 g-os változással. A világi eltérések és a nagy területeken (óceánok és sarki régiók) terjedő geomágneses mezők elégtelen ismerete miatt szükség van a mágneses térképek újra összeállítására. Ebből a célból világszerte mágneses felméréseket végeznek a szárazföldön, az óceánokban (nem mágneses hajókon), a levegőben (aeromágneses felmérés) és a világűrben (mesterséges földi műholdak segítségével). A mérésekhez a következőket használják: mágneses iránytű, mágneses teodolit, mágneses mérleg, inklinátor, magnetométer, légi magnetométer és egyéb műszerek. A tengeri és légi navigációban, a geodéziában és a földmérésben fontos szerepet tölt be a geodézia tanulmányozása és minden elemét tartalmazó térképek összeállítása.

Az elmúlt korok geomágneses mezőjének vizsgálatát a kőzetek maradék mágnesezésével (lásd paleomágnesesség), a történelmi időszakra pedig a sült agyagtermékek (tégla, kerámia edények stb.) mágnesezésével végzik. A paleomágneses vizsgálatok azt mutatják, hogy a Föld fő mágneses mezejének iránya a múltban sokszor megfordult. Az utolsó ilyen változás körülbelül 0,7 millió éve történt.

A. D. Sevnin.

A fő geomágneses mező eredete. Az alapvető geomágneses tér eredetének magyarázatára számos különféle hipotézist állítottak fel, köztük még azt is, hogy létezik egy olyan alapvető természeti törvény, amely szerint minden forgó testnek van mágneses momentuma. Kísérleteket tettek arra, hogy a mögöttes geomágneses mezőt ferromágneses anyagok jelenlétével magyarázzák a földkéregben vagy -magban; elektromos töltések mozgása, amelyek részt vesznek a Föld napi forgásában, elektromos áramot hoznak létre; a termoelektromotoros erő által okozott áramok jelenléte a Föld magjában a mag és a köpeny határán stb., és végül az úgynevezett hidromágneses dinamó hatása a Föld folyékony fémmagjában. A világi változásokra és a geomágneses tér polaritásának többszörös változására vonatkozó modern adatok csak a hidromágneses dinamó (HD) hipotézisével magyarázhatók kielégítően. E hipotézis szerint a Föld elektromosan vezető folyékony magjában meglehetősen összetett és intenzív mozgások fordulhatnak elő, amelyek mágneses mező öngerjesztéséhez vezetnek, hasonlóan ahhoz, ahogyan az áram és a mágneses mező keletkezik egy öngerjesztett dinamóban. A gázgenerátor működése elektromágneses indukción alapul mozgó közegben, amely mozgása során keresztezi a mágneses erővonalakat.

A GD kutatás a magnetohidrodinamikán alapul. Ha adottnak tekintjük az anyag mozgási sebességét a Föld folyékony magjában, akkor bizonyítani tudjuk a mágneses tér létrehozásának alapvető lehetőségét különféle mozgások, álló és nem álló, szabályos és turbulens mozgások során. A magban lévő átlagos mágneses tér két komponens - a B j toroid tér és a Bp tér - összegeként ábrázolható, amelyek erővonalai a meridionális síkokban fekszenek (3. ábra). A B j toroid mágneses tér tápvezetékei a földmag belsejében záródnak és nem mennek ki. A földi GD legelterjedtebb sémája szerint a Bj mező több százszor erősebb, mint a magból kifelé hatoló Bp mező, amely túlnyomórészt dipólus alakú. Az elektromosan vezető folyadék inhomogén forgása a Föld magjában deformálja a Bp mező erővonalait, és ezekből alakítja ki a B mező erővonalait (. A Bp mező viszont egy vezető folyadék induktív kölcsönhatása következtében jön létre komplex módon mozog a B j mezővel. Ahhoz, hogy a Bp mező B j-ből létrejöjjön, a folyadék mozgása ne legyen tengelyszimmetrikus, ellenkező esetben, ahogy a HD kinetikai elmélete mutatja, a mozgások nagyon változatosak lehetnek. a vezető folyadék mozgása a generálás során a BP mezőn kívül más, lassan változó mezőket is létrehoz, amelyek a magból kifelé hatolva a fő geomágneses tér szekuláris variációit okozzák.

A GD általános elmélete, amely a földi GD mezőjének generálását és „motorját”, azaz a mozgások eredetét egyaránt vizsgálja, még a fejlődés kezdeti szakaszában van, és sok még hipotetikus benne. A mozgást okozó okokként az arkhimédeszi erőket, a mag sűrűségének kis inhomogenitását okozzák, valamint a tehetetlenségi erőket.

Az előbbi összefüggésbe hozható vagy a magban történő hőkibocsátással és a folyadék hőtágulásával (termikus konvekció), vagy a mag összetételének heterogenitásával, ami a szennyeződések határain történő felszabadulásának köszönhető. Ez utóbbit a Föld tengelyének precessziója miatti gyorsulás okozhatja. A geomágneses tér közelsége a Föld forgástengelyével csaknem párhuzamos tengelyű dipólus mezőjéhez szoros összefüggést jelez a Föld forgása és a Föld geomágneses tömegének eredete között A forgás Coriolis erőt hoz létre, amely jelentős szerepet játszhat a Föld geodinamikai mechanizmusában. A geomágneses tér nagyságának függése a Föld magjában lévő anyagmozgás intenzitásától összetett és még nem vizsgálták kellőképpen. A paleomágneses vizsgálatok szerint a geomágneses tér nagysága ingadozik, de átlagosan a nagyságrendet tekintve hosszú ideig - százmillió éves nagyságrendben - változatlan marad.

A Föld geodinamikájának működése számos folyamathoz kapcsolódik a Föld magjában és köpenyében, ezért a fő geomágneses mező és a föld geodinamikájának vizsgálata elengedhetetlen része a föld belső szerkezetét és fejlődését vizsgáló geofizikai vizsgálatok teljes komplexumának. a Föld.

S. I. Braginsky.

Változó geomágneses tér. Műholdakon és rakétákon végzett mérések kimutatták, hogy a napszélplazma és a geomágneses tér kölcsönhatása a Föld középpontjától ~3 Rз távolságra lévő mező dipólusszerkezetének megbomlásához vezet. A napszél a geomágneses teret korlátozott térfogatú földközeli térben – a Föld magnetoszférájában – lokalizálja, míg a magnetoszféra határán a napszél dinamikus nyomását a Föld mágneses terének nyomása egyensúlyozza ki. A napszél a nappali oldalon összenyomja a Föld mágneses terét, és az éjszakai oldalra viszi a sarkvidékek geomágneses erővonalait, kialakítva a Föld mágneses farkát, amelynek hossza legalább 5 millió km az ekliptikus sík közelében (lásd az ábrát a cikkek a Föld és a Föld magnetoszférája). A tér közelítőleg dipólus tartománya zárt térvonalakkal (belső magnetoszféra) a Föld-közeli plazma töltött részecskéinek mágneses csapdája (lásd a Föld sugárzási öveit).

A napszélplazma áramlása a magnetoszféra körül változó sűrűségű és töltött részecskék sebességével, valamint a részecskék áttörése a magnetoszférába a Föld magnetoszférájában és ionoszférájában az elektromos áramrendszerek intenzitásának változásához vezet. A jelenlegi rendszerek viszont a földközeli térben és a Föld felszínén a geomágneses mező oszcillációit okozzák széles frekvenciatartományban (10-5 és 102 Hz között) és amplitúdójukban (10-3 és 10-7 között). oe) A geomágneses tér folyamatos változásainak fényképezése mágneses obszervatóriumokban magnetográf segítségével. Csendes időkben időszakos nap-napi és hold-napi mágneses ingadozások figyelhetők meg 30-70g, illetve 1-5g amplitúdóval az alacsony és közepes szélességeken. Az egyéb megfigyelt, különböző alakú és amplitúdójú szabálytalan téroszcillációkat mágneses zavaroknak nevezzük, amelyek között többféle mágneses variáció különböztethető meg.

Az egész Földet lefedő, egytől (4. ábra) több napig tartó mágneses zavarokat globális mágneses viharoknak nevezzük, amelyek során az egyes komponensek amplitúdója meghaladhatja az 1000 g-ot. A mágneses vihar a magnetoszféra erős zavarainak egyik megnyilvánulása, amely akkor jelentkezik, amikor a napszél paraméterei megváltoznak, különösen a részecskéinek sebessége és a bolygóközi mágneses tér normál komponense az ekliptika síkjához képest. A magnetoszféra erős zavarai a Föld felső légkörében aurorák, ionoszférikus zavarok, röntgen- és alacsony frekvenciájú sugárzás megjelenésével járnak.

A mágneses jelenségek gyakorlati alkalmazásai A geomágneses tér hatására a mágnestű a mágneses meridián síkjában helyezkedik el. Ezt a jelenséget ősidők óta használták terep tájékozódásra, nyílt tengeri hajók irányának meghatározására, geodéziai és földmérési gyakorlatban, katonai ügyekben stb. (lásd: Iránytű, Iránytű).

A lokális mágneses anomáliák vizsgálata lehetővé teszi az ásványok, elsősorban a vasérc kimutatását (lásd Mágneses feltárás), és más geofizikai kutatási módszerekkel kombinálva azok elhelyezkedésének és készleteinek meghatározását. Elterjedt a Föld belsejének szondázásának magnetotellurikus módszere, amelyben a Föld belső rétegeinek elektromos vezetőképességét egy mágneses vihar mezőjéből számítják ki, majd felmérik az ott fennálló nyomást és hőmérsékletet.

A légkör felső rétegeivel kapcsolatos információk egyik forrása a geomágneses variációk. A mágneses zavarok, amelyek például mágneses viharhoz kapcsolódnak, több órával korábban jelentkeznek, mint a hatása alatt az ionoszférában bekövetkező változások, amelyek megzavarják a rádiókommunikációt. Ez lehetővé teszi a zavartalan rádiókommunikáció biztosításához szükséges mágneses előrejelzések készítését ("rádió-időjárás" előrejelzések). A geomágneses adatok arra is szolgálnak, hogy előre jelezzék a sugárzási helyzetet a Föld-közeli űrben az űrrepülések során.

A geomágneses tér állandóságát több Föld sugarának magasságáig használják az űrhajók tájékozódásához és manőverezéséhez.

A geomágneses mező hatással van az élő szervezetekre, a növényvilágra és az emberre. Például mágneses viharok idején megnő a szív- és érrendszeri megbetegedések száma, romlik a magas vérnyomásban szenvedők állapota stb. Az élő szervezetekre gyakorolt ​​elektromágneses hatások természetének vizsgálata a biológia egyik új és ígéretes területe.

A. D. Sevnin.

Lit.: Yanovsky B. M., Terrestrial magnetism, 1-2. kötet, L., 1963-64; övé, A geomágnesességgel kapcsolatos munka fejlesztése a Szovjetunióban a szovjet hatalom éveiben. "A Szovjetunió Tudományos Akadémia közleményei, a Föld fizikája", 1967, | 11. o. 54; Kézikönyv a Szovjetunió váltakozó mágneses teréről, L., 1954; Földközeli tér. Referencia adatok, ford. angolból, M., 1966; A Föld mágneses mezejének jelene és múltja, M., 1965; Braginsky S.I., A Föld hidromágneses dinamójának elméletének alapjairól, "Geomagnetism and Aeronomy", 1967, 7. kötet, | 3. o. 401; Solar-földi fizika, M., 1968.

Nagy Szovjet Enciklopédia, TSB. 2012

Lásd még a szó értelmezéseit, szinonimáit, jelentését és azt, hogy mi a FÖLD MÁGNESIZMUS szótárakban, enciklopédiákban és kézikönyvekben:

• FÖLDI MÁGNESIZMUS
  Az égitestek térben való mozgásának csillagászati ​​problémái viszonylag könnyen megoldhatók, főleg azért, mert ezek a testek nagyon messze vannak egymástól...
• FÖLDI MÁGNESIZMUS
  ? Az égitestek térbeli mozgásának csillagászati ​​problémái viszonylag könnyen megoldhatók, főleg azért, mert ezek a testek el vannak választva egymástól...
• FÖLDI MÁGNESIZMUS
  
• FÖLDI MÁGNESIZMUS a Modern magyarázó szótárban, TSB:
  a Föld mágneses tere, amelynek létezése a Föld belsejében elhelyezkedő állandó források működésének köszönhető (lásd Hidromágneses dinamó), és létrehozza a mező fő összetevőjét ...
• MÁGNESESSÉG,
  Állat. Míg a hivatalos tudomány „képzelt” közvetítőnek nevezi, és teljességgel tagadja valóságát, addig számtalan millió ősi, és...
• MÁGNESESSÉG a Teozófiai Fogalmak szótárában a Titkos Tanhoz, Teozófiai szótár:
  - Az erő a természetben és az emberben van. Az első esetben azt a közeget képviseli, amely különféle vonzási, polaritási stb. jelenségeket okoz. BAN BEN …
• MÁGNESESSÉG a Nagy enciklopédikus szótárban:
  (a görög magnetis szóból - mágnes) 1) a fizika egyik ága, amely a mozgó elektromosan töltött részecskék (testek) vagy részecskék (testek) és a mágneses ...
• MÁGNESESSÉG a Nagy Szovjet Enciklopédiában, TSB:
  (a görög magnetis - mágnesből), makro léptékben az elektromos áramok, az áramok és a mágnesek (vagyis testek) közötti kölcsönhatásként nyilvánul meg...
• MÁGNESESSÉG a Brockhaus és Euphron enciklopédikus szótárában:
  1) A mágnesek tulajdonságai. A legjellemzőbb mágneses jelenség - a vasdarabok mágnes általi vonzása - ősidők óta ismert. Azonban a…
• MÁGNESESSÉG a Modern enciklopédikus szótárban:
  
• MÁGNESESSÉG
  (a görög magnetis - mágnes, a Magnetis lithos szóból - egy kő Magnéziából, egy ősi kis-ázsiai városból), a fizika egyik ága, ...
• MÁGNESESSÉG az enciklopédikus szótárban:
  a, pl. nem, m. 1. fizikai. Mágneses jelenségek halmaza. Földi m. 2. fizikai. A mágneses jelenségek és mágneses tulajdonságok tana...
• MÁGNESESSÉG az enciklopédikus szótárban:
  , -a.,m. 1. A mágnes tulajdonságainak hatásához kapcsolódó jelenségek halmaza (speciális). Föld m. 2. ford. Vonzóerő (elavult). M. valakinek ...
• FÖLDI az enciklopédikus szótárban:
  , ó, ó. 1. lásd a földet. 2. Az életre összpontosít, annak valós tetteivel és gondolataival, távol a magas ideáloktól. ...
• MÁGNESESSÉG
  MÁGNESIZMUS (a görögül magn;tis - mágnes), a fizika egyik ága, amely az elektromosan mozgó töltések kölcsönhatását vizsgálja. részecskék (testek) vagy részecskék (testek) mágneses. ...
• FÖLDI a Nagy orosz enciklopédikus szótárban:
  FÖLDELLIPSZOZID, forgásellipszoid, max. közel a geoid alakhoz; méretét és a Föld testében elfoglalt helyzetét fokmérések határozzák meg, ...
• FÖLDI a Nagy orosz enciklopédikus szótárban:
  FÖLDMÁGNESESSÉG, mágneses a Föld mezője, amelynek léte a posta működésének köszönhető. a Föld belsejében található források (lásd: Hidromágneses dinamó) és létrehozzák ...
• FÖLDI a Nagy orosz enciklopédikus szótárban:
  1957-ben Irkutszkban alapított SB RAS FÖLDKÉRÉGI INTÉZET (IZK) SB RAS. Kutatás a földkéreg szerkezete és a mély zónákban zajló folyamatok, ...
• MÁGNESESSÉG a Brockhaus és Efron Encyclopediában:
  1) A mágnesek tulajdonságai. Mi a legjellemzőbb mágneses jelenség? vasdarabok vonzása mágnes által? ősidők óta ismert. Azonban a…
• MÁGNESESSÉG
  mágneses"zm, mágneses"zma, mágneses"zma, mágneses"zmov, mágneses"zmu, mágneses"zm, mágneses"zm, mágneses"zma, mágneses"zmom, mágneses"zmami, mágneses"zme, ...
• FÖLDI a Teljes ékezetes paradigmában Zaliznyak szerint:
  földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, földi, ...
• FÖLDI az üzleti kommunikáció nagy orosz nyelvének szótárában:
  nem mániás felsővezető...
• MÁGNESESSÉG az Új Idegenszavak Szótárban:
  (lásd mágnes) 1) a mágneses jelenségek és a testek mágneses tulajdonságainak vizsgálata; 2) mágneses jelenségek halmaza; földi m. - ...
• MÁGNESESSÉG az Idegen kifejezések szótárában:
  [cm. mágnes] 1. a mágneses jelenségek és a testek mágneses tulajdonságainak vizsgálata; 2. mágneses jelenségek halmaza; föld m. - mágneses tér...
• FÖLDI Abramov szinonimaszótárában:
  lásd romlandó || véget vet a földi pályafutásnak, véget vet a földi létnek, a földgömbnek, a völgynek...
• MÁGNESESSÉG
  geomágnesesség, hipnózis, hipnotizálás, hipnózis, erő, ...
• FÖLDI az orosz szinonimák szótárában:
  dolny, dolny, helyi, világi, földi, holdalatti, nap alatti, testi, telluri, ...
• MÁGNESESSÉG
  m. 1) a) Egyes testek - mágnesek - azon tulajdonsága, hogy más testeket vonzanak vagy taszítanak el maguktól. b) átadás ...
• FÖLDI Efremova Az orosz nyelv új magyarázó szótárában:
  1. adj. 1) Jelentésben korrelatív. főnévvel: Föld (1), hozzá kapcsolódik. 2) A Földre jellemző (1), jellemző rá. ...
• MÁGNESESSÉG Lopatin orosz nyelvi szótárában:
  mágnesesség,...
• FÖLDI Lopatin orosz nyelvi szótárában.
• MÁGNESESSÉG az orosz nyelv teljes helyesírási szótárában:
  mágnesesség...
• FÖLDI az orosz nyelv teljes helyesírási szótárában.
• MÁGNESESSÉG a Helyesírási szótárban:
  mágnesesség,...
• FÖLDI a Helyesírási szótárban.
• MÁGNESESSÉG Ozsegov orosz nyelv szótárában:
  Obs vonzó ereje M. valakinek. szavak, tekintetek. A mágnesesség olyan jelenségek összessége, amelyek a Spec Earth mágnes tulajdonságainak hatásához kapcsolódnak...